学号：09027207
姓名：曹研生。
页数：162－168
在这区域我们能得到以下关系：
2a-= bmλ +2b- （7.5）由此。
当我们考虑不太大的m时，我们可以忽视比λ 远远小的，在这个近似下。
在这个球形区域有s=2πrh ，因此，mλ
并且在这半波带区域内有。
在这公式我们可以看出与m无关。这就意味着当m不是很大的时候，这个区域的菲涅耳区域近似是完全一样的。
从公式（7.5）我们得到这个区域的半径。当m不是很大的时候，这段高度<< a，我们因此可以认为=2a。
取代亮条纹的是公式(7.7)，我们可以得到半波带外边界半径公式表达式如下：
如果我们假设a = b = 1 m 和 λ=0.5 μm，那么我们可以得到第一半波带的亮条纹半径 = 0.5 mm。半波带区域半径的大小随而改变。
因此，菲涅耳的面积区基本不变。这个从某半波带到p点距离的缓慢增加取决于m的数值。夹角φ区域之间与指向p点所成的角也伴随着m值。
所有这些将会导致各个半波带在p点所产生的振动的振幅会随着m增加而无规则的减小。即使在m非常的时候，这个区域的面积会明显地增加伴随着m的值［见公式（7.6）］，倾斜因子k()减小会使δ急速的增加，以致会持续的减少。
因此，各个非涅耳半波带在p点所产生的振动的振幅会依次无规则的减少：
相邻的相位的振动会因m不同。 因此，在p点叠加的合振幅a为：
a7.9）这个表达式包括所有奇数半波带振幅之和与偶数振幅相反之和。
让我们写出公式（7.9 ）变换形式：
a7.10)
由于会无规则的递减，我们可以近似的假设：
这个表达式在没有遮蔽情况下，因而公式（7.10）会简化如下：
a7.11）
公式（7.11）表明，没有遮蔽的整个波面对p点的作用等于第一个波带在该点作用的一半。如果我们把光路上有一个不透明的圆屏，只会有第一个菲涅耳波带开了，在p点的振幅等于，比较，振幅为完全。
不遮蔽时的2倍根据公式（7.11）。于是，在p点光强则为不遮蔽时。
的4倍。现在，让我们解决问题的光从源s传播到p点以增加振幅的图形的方法。我们将把波面摇到环形区菲涅耳区类似，但非常小的宽度。
我们将会在p点的振动产生的每一个区域的形式的长度相等的矢量幅值的振荡，而角由向量的方向作为测量出的初相位的振荡。振动幅度的大小产生带p点振动，这样慢慢减少了从一个区域到一个区域。每个以下振动落后期前一个相同相位的大小，因此，矢量图时取得的振荡产生的具有形式分离区是如图7.
6。如果振幅所产生的个别区都是一样的，尾巴最后的向量显示图。7.6非常符合它的倾斜第一个矢量。
事实上，亮条纹的幅度减少，虽然很轻微。因此，形成一个破碎的螺旋状向量行而不是一个封闭的数字。
在极限时环形区域宽度倾向于零，矢量图的形式向螺旋绕指向c（图7.7）。相位的振荡0和1(图7.
8a)点上不同的π。因此，部分的螺旋形o-1相当于第一菲涅耳区。矢量来自由该区域p点。
同样，矢量来自1点指2(图7.8b)描绘的振荡产生第二菲涅耳区。从振动第一和第二区域是相反的相位；因此，向量01和12具有相反的方向。
在p点的振动产生由整个波面描绘通过矢量oc。检查图振幅在这种情况下，等于一半的振幅产生但第一段。我们已得到这个结果代数早。
我们应当注意的振动所产生的内在一半的第一菲涅耳区矢量ob描绘。
图7.8d）。因此，行动的内在一半的第一菲涅耳区是并不等于一半。
的行动的第一段。矢量是倍ob向量度。因此，强度的光所产生的内在一半的第一菲涅耳区产生2倍强度整个波表面。
这个振动奇数菲涅耳区有相反相位，因此彼此互相削弱。如果我们在光路上放一个圆屏，则所有偶数的或者奇数的半波带区域，光的强度将在p大幅成长。这样的一个板块，被称为一个区，功能，如一个收敛的凸镜头。
图7.9:显示了圆屏可以覆盖偶数半波带。
一个更大的效果可以达到改变阶段的振动而由π取代覆盖这些半波带。这可以做到在一个透明板的厚度对应的地方，偶数的或者奇数的半波带做一个合适的亮度选择。这样一个板叫做相带板。
在比较与振幅波带板覆盖区域，一位相板产生额外增加两个振幅，以及增加4倍的光强度。
进一步学习：
全息照相。全息照相是一种特殊的方式来通过光波反映在照相底片上在现物体的结构。当感光底片**在一束光下， 这个光波会记录真实物体的原来形状，所以，当我们的眼睛感知重新形成的光波，我们视觉感。
觉几乎与物体本身真实结构是相同的。
全息照相是2023年有英国物理学家伽伯发现的。然而，这个完整的伽伯想法得以实施，仅仅在2023年高强度的激光出现以后，伽伯的最
初的想法通过美国物理学家埃米特和特尼克斯的认证才得以改善，在2023年，他们是第一个完成全息照相实验的。在2023年苏联科学家尤里丹尼苏克提出一个新的手段通过浓乳液剂记录全息照相图。这种方法，不是把全息照相记录浓液剂上，而是产生彩色的物理图像。
我们应当限定我们自己一种基本的方法考虑记录全息图在浓液剂上。图7.10(a)中安排原理角度记录全息图，并fig.
7.10(b)原理的角度的图像重现。发出的光束激光，扩大了系统的镜头，被分成两个部分。
一部分是反射的镜子对感光板波形成所谓光波1。第二部分到达后钢板被反映，从对象；它形式对象必须是连贯光束2。这项要求是满足因为激光辐射有高度的空间相干性。
参考物光与物体叠加形成一个干涉图样，被感光板所记录。暴露的感光底片在这种方式形成是一个全息图。两束光线，参与形成全像图。
在这一点，上述的描述叫做全像图或分离全息。
为了再现图像，现今高度发展的摄影是放在通过同样的方式来记录全息照相的，通过一束光**。参考光束衍射而产生全息图，结果使产生的全息图真实的反映物体的全部信息。 观察者可以光波产生可视图像观察物体。
除了波形成的虚拟形象，另一波产生出一个真实的。
形象的对象。这张**是不可分割的，这意味着全息照相每点都是相。
互补充的，凸点是凹的取代，反之亦然。
让我们来了解全息照相的性质和全息照相的过程。假定两相干光束。
平行光线落在了感光板，它们之间的角度为 (fig.7.11)。光线1是一个参考光，和2光线，与一个物体 。
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